초록
자기 응력 계수의 변화에 따른 자기 버블의 등방성 전파 여부를 규명하기 위하여 자기 응력 계수가 거의 등방화(${\lambda}111{\simeq}{\lambda}100$) 된 세가지 버블 가네박막(AK92, AKa8, AKb1)의 바이어스 마진과 버블 소멸 자장을 $2.5{\mu}m$ 주기를 갖는 다이아몬드 패턴에서 측정하였다. 측정 결과 바이어스 마진은 각 박막의 경우 우수, 보통, 열등 회로에서 상당히 등방화된 값을 얻을 수 있었다. 버블 소멸 자장으로부터 회전 자장의 방향에 따른 버블 포텐셜 우물을 구하였다. 버블 포텐셜 우물로부터 자기 응력 이방성 정도를 나타내는 ${\Delta}(=({\lambda}111-{\lambda}100)/{\lambda}111)$값이 0.5인 AK92인 경우 우수, 보통, 열등 회로에서 버블 포텐셜 우물이 상당한 차이가 있는 반면 0.3인 AKa8과 0.1인 AKb1의 경우 각 회로에서 거의 등방화가 이루어진 것을 볼 수 있었다. 위의 두가지 측정 결과에서 ${\Delta}$값이 0.1~0.3일때 거의 등방적인 버블 전파가 일어남을 알 수 있었다.
To find out whether isotropic magnetic bubble propagation can be achived by changing magnetostriction coefficients, bias margins and bubble collapse fields of $2.5{\mu}m$ period "diamond" bubble propagation tracks were measured which were fabricated on three magnetic garnet thin films with nearly isotropic magnetostriction coefficients (${\lambda}111{\simeq}{\lambda}100$). The results showed substantially isotropic bubble propagation in "super","good" and "bad" tracks for all three garnet films. From the bubble collapse fields, the bubble potential well depths vs. the direction of the in-plane rotating magnetic fields were plotted. The results showed that substantial differances in the potential well shapes exist for the three "good," "bad" and "super" tracks when ${\Delta}(=({\lambda}111-{\lambda}100)/{\lambda}100)$ was 0.5 (film AK92). However, the differences were minimal when ${\Delta}$ were 0.3 (film Aka8) or 0.1 (film AKb1). In other words, the bubble potential wells were nearly isotropic. The above two measurements indicate that nearly isotropic bubble propagation can be achieved when B is between 0.1 and 0.3.